Элементарная теория удара
§ 1. Основные понятия теории удара
Пусть соударяются два тела: vA > vB , тела движутся поступательно
Рассмотрим процесс удара. Пусть A, B - абсолютно гладкие тела, удар прямой, центральный. После соприкосновения оба тела
После деформации тела восстанавливают свою форму целиком или частично. Это фаза восстановления.
Упругость соударяющихся тел оценивается по отношению ударного импульса за фазу восстановления к ударному импульсу за фазу
§ 2. Действие ударной силы на материальную точку
Теорема Изменение количества движения точки за время удара равно ударному импульсу, приложенному к точке.
Выводы
§ 3. Теорема об изменении количества движения механической системы при ударе
В проекциях:
§ 4. Теорема об изменении главного момента количеств движения при ударе (теорема моментов)
Векторы приложены к точке, которая за время удара не перемещается, тогда, по теореме Вариньона,
Теорема Изменение за время удара кинетического момента системы относительно какого-либо центра равно сумме моментов
§ 5. Прямой центральный удар шара о неподвижную поверхность
Проектируем на нормаль:
1.30M
Category: physicsphysics

Элементарная теория удара

1. Элементарная теория удара

§ 1. Основные понятия теории удара
§ 2. Действие ударной силы на материальную
точку
§ 3. Теорема об изменении количества движения
механической системы при ударе
§ 4. Теорема об изменении главного момента
количеств движения при ударе (Теорема
моментов)
§ 5. Прямой центральный удар шара о
неподвижную поверхность

2. § 1. Основные понятия теории удара

Явление, при котором за ничтожно
малый промежуток времени скорости
точек тела меняются на конечную
величину, называется ударом
Мгновенной или ударной называют
силу, которая действует в течение
малого промежутка времени, но
достигает таких больших значений, что
её импульс за это время становится
конечной величиной

3.

S Fdt
0
F
S
- ударная сила,
- время удара
- ударный импульс
По теореме о среднем
S Fср ; S Fср
S - конечная
Fср
Т.к.
величина, то
1
F

4. Пусть соударяются два тела: vA > vB , тела движутся поступательно

A
vA
vB
B
Пусть соударяются два
тела:
vA > vB , тела движутся
поступательно
Линия удара - это общая нормаль к
поверхностям соударяющихся тел в точке
соприкосновения
Удар называют центральным, если центры
масс соударяющихся тел лежат на линии
удара
Центральный удар называется прямым, если
скорости центров масс соударяющихся тел в
начале удара направлены по линии удара

5. Рассмотрим процесс удара. Пусть A, B - абсолютно гладкие тела, удар прямой, центральный. После соприкосновения оба тела

Рассмотрим процесс удара. Пусть A, B абсолютно гладкие тела, удар прямой,
центральный. После соприкосновения оба тела
деформируются, vB - увеличивается, vA уменьшается. Процесс деформации
заканчивается, когда vA=vB . Эта часть явления
удара называется фазой деформации.
F
Время этой фазы
F F
F
1
Ударный импульс
S 1 S 1
1
S 1 Fdt
0
- ударный импульс F )
( S1

6. После деформации тела восстанавливают свою форму целиком или частично. Это фаза восстановления.

Время этой фазы . Фаза заканчивается в
2
момент отделения тел друг от друга
2
S 2 Fdt
1
1 2 - продолжительность удара.

7. Упругость соударяющихся тел оценивается по отношению ударного импульса за фазу восстановления к ударному импульсу за фазу

деформации
S2
k
S1
где k - коэффициент восстановления,
определяется опытным путем:
k 0 S 2 0 - фаза восстановления отсутствует
(абсолютно неупругий удар),
k 1 - абсолютно упругий удар,
0 < k < 1 - упругий удар.

8. § 2. Действие ударной силы на материальную точку

Пусть на точку действует конечная сила Fk и F ударной силы - ,
ударная сила. Время действия
v- скорость до удара, u - скорость после удара.
По теореме об изменении количества движения
точки
m u m v Fdt Fk dt
0
0
импульс
S
- ударный
импульс
конечной
силы
ср
S k Fk
по теореме о среднем
малой величиной
можно пренебречь

9. Теорема Изменение количества движения точки за время удара равно ударному импульсу, приложенному к точке.

m u m v S
– основное уравнение динамики точки при ударе,
1
u v S
m
(все величины конечные).
Теорема
Изменение количества движения точки за
время удара равно ударному импульсу,
приложенному к точке.
M
A Fk
S
mv
B
F
mu
D
В результате
действия ударной
силы резко меняется
траектория движения
ABD

10. Выводы

s vdt - расстояние, пройденное за время удара,
0
s v ср s 0
Выводы
1. Действием конечных сил за время удара
можно пренебречь
2. Перемещением точки за время действия
ударных сил можно пренебречь
3. Действие ударных сил на точку выражается
в быстром изменении величины и
направления скорости

11. § 3. Теорема об изменении количества движения механической системы при ударе

Для механической системы, состоящей из n
материальных точек, на которую действуют
как конечные, так и ударные силы,
справедливо
Q Q0 S k
e
k
Теорема
Изменение количества движения
механической системы за время удара равно
сумме всех внешних ударных импульсов,
действующих на систему.

12. В проекциях:

Если
e
Q x Q0 x S k x
k
e
Q y Q0 y S k y
k
e
Q z Q0 z S k z
e
S k 0
, то
k
Q Q0.
k
Вывод: внутренние ударные импульсы не могут
изменить количество движения системы.
Если Q Muc и Q0 Mv c , то
e
Muc Mv c S k - определяет изменение
k
скорости центра масс при
ударе.

13. § 4. Теорема об изменении главного момента количеств движения при ударе (теорема моментов)

Рассмотрим систему из n материальных точек
e - равнодействующая внешних ударных
импульсов,
k
S
i
- равнодействующая внутренних ударных
S k импульсов,
действующих на каждую точку,
i
e
m k uk m k v k S k S k

14. Векторы приложены к точке, которая за время удара не перемещается, тогда, по теореме Вариньона,

e i
m 0 ( m k uk ) m 0 ( m k v k ) m 0 ( S k ) m 0 ( S k )
Теперь просуммируем
m 0 ( m k uk ) m0 ( m k v k )
e
i
m 0 ( S k ) m 0 ( S k )
e
K 0 2 K 0 1 m0 ( S k )

15. Теорема Изменение за время удара кинетического момента системы относительно какого-либо центра равно сумме моментов

относительно
того же центра всех действующих на систему
внешних ударных импульсов.
В проекциях:
e
K 0 2 x K 0 1 x m 0 x ( S k )
e
K 0 2 y K 0 1 y m0 y ( S k )
e
K 0 2 z K 0 1 z m0 z ( S k )
Вывод: внутренние ударные импульсы не
меняют кинетический момент системы.

16. § 5. Прямой центральный удар шара о неподвижную поверхность

n
Масса шара – M
N
Реакция плиты
–N
Согласно теореме об изменении количества движения,
Q Q0 S Mu Mv S
- скорость до удара; u - скорость после удара
v

17. Проектируем на нормаль:

Т.к. удар прямой и
Mu Mv S
un u v n v S n S, то
(5 )
0 Mv S 1 ; Mu 0 S 2
S2 u
k
S1 v
Поскольку
Mun Mv n S n
S 1 - ударный импульс за
фазу деформации
S 2 - ударный импульс за
фазу восстановления
S M ( v kv ); S Mv ( k 1 )
v 2 gh
и
u 2 gh1
,то
h1
k
h
English     Русский Rules