Гидродинамика

1.

Гидродинамика
Гидродинамика изучает законы движения
жидкостей и рассматривает приложения этих
законов к решению практических инженерных
задач
Движение
жидкости
Установившееся
u=f(x,y,z); p=f(x,y,z)
Неустановившееся
u=f(x,y,z,t); p=f(x,y,z,t)

2.

Гидравлические элементы потока
Линия тока – кривая, проведенная внутри потока так, что в данный
момент времени векторы скорости во всех точках этой кривой
касательны к ней
1
U, p
2
i
3
U, p
4
В точках пространства 1, 2, .. i
жидкость обладает разными
скоростями и давлениями
Траектория жидкой частицы – геометрическое место
U, p точек, являющихся последовательными положениями
движущейся частицы
Если в движущейся жидкости построить достаточно малый замкнутый контур и
через все его точки провести линии тока, образуется поверхность – трубка тока.
u
dS
Часть потока, заключенная внутри трубки тока – элементарная струйка

3.

Элементарная струйка и поток жидкости
Элементарная струйка, скорость U, сечение ds
U
живое
(поперечное)
сечение (s)
Поток жидкости – совокупность элементарных струек,
движущихся с разными скоростями
Живое (поперечное) сечение – сечение,
перпендикулярное направлению скоростей
Для напорного течения:
S=pd2/4 -площадь сечения P=pd -смоченный периметр

4.

Расход и средняя скорость
Расход – количество жидкости, проходящее через
поперечное сечение потока за единицу времени
U
v – средняя скорость
Q= dQ= uds=v.s -м3/с, объёмный расход
1 литр=10-3 м3
-кг/c, массовый расход
Qm=rQ= r.v.s
QG=rgQ= r.g.v.s
-н/c, весовой расход

5.

Уравнение неразрывности
Жидкость несжимаема и в
ней невозможно
образование пустот. Это
условие сплошности или
неразрывности движения
v1. t .s1 =v2. t .s2
v1.s1 =v2.s2=Q=const
W1=v1. t .s1 - объём через сеч. 1-1
v1/ v2 =s2/ s1
W2=v2. t .s2 - объём через сеч. 2-2
- скорости обратно
пропорциональны
площадям сечений
r1.v1.s1 = r2.v2.s2=Qm=const - для газа

6.

Уравнение неразрывности

7.

Виды энергии жидкости
Энергия жидкости
потенциальная
положения Ez
кинетическая
давления Ep
Ep = Fx=p.s.x=pV=mp/r
Ez = mgz
F=p.s
G=mg
0
z
0
x
Ek= mv2/2

8.

Закон сохранения энергии – уравнение Бернулли
1. Идеальная жидкость, элементарная струйка
U 2,
2
p2
2
E = dmgz+ dmp/r+dmu2/2
полная энергия массы dm жидкости
z2
1
E1 = E2
dmgz1+ dmp1/r+dmu12/2=
dmgz2+ dmp2/r+dmu22/2
1
U1, p1
0
z1
0
z1+ p1/ +u12/2g= z2+ p2/ +u22/2g
При движении идеальной жидкости
полная энергия сохраняется.
Возможен переход одного вида
энергии в другой
Уравнение Бернулли
(1738)

9.

где Е1и Е2 - полные энергии жидкости
массой т в местах сечений S1 и S2 соответственно.
уравнение Бернулли.

10.

- формула Торричелли

11.

Гидравлические потери
Потери на сопротивления по длине, обусловленные силами
трения и обтеканием граничных поверхностей
Сила трения
Эпюра
скоростей
Энергия тратится на работу по
преодолению силы трения и на
вихреобразование при
обтекании микронеровностей
стенки турбулентным потоком
Потери на местные сопротивления, обусловленные
деформацией потока, в связи с препятствиями на его пути
кран
вихри
поворот
Энергия тратится на работу по
преодолению силы инерции
при деформации потока и на
вихреобразование

12.

3. Уравнение Бернулли для потока
реальной жидкости
2
2
1
0
0
E1 = E2 + dE
Потери энергии при
движении жидкости от сеч.
1-1 к сеч. 2-2
1
mp1 mv12
mp2 mv22
1 2
mgz1 +
+
mgz2 +
+
+ hпот
r
2
r
2
Потери напора при
движении жидкости от сеч.
1-1 к сеч. 2-2

13.

Гидравлические сопротивления в уравнении
Бернулли
z1+ p1/rg+ 1v12/2g= z2+ p2/rg+ 2v22/2g+ h1-2
2
2
1
0
0
Потери удельной
энергии (напора) при
движении жидкости
от сеч. 1-1 к сеч. 2-2:
h1-2 = hдл +
hкр+ hпов+ hвых
1
местные потери
hдл- cопротивления по длине,
hм - местные сопротивления

14.

Режимы движения
Струйка краски параллельна
оси трубы. Слои жидкости не
перемешиваются. Ламинарное
движение (от латинского lamina
– слой)
Струйка краски распалась на
отдельные вихри. Слои
жидкости перемешиваются в
поперечном направлении.
Турбулентное движение (от
латинского turbulentus –
хаотический, беспорядочный)

15.

Число Рейнольдса Re
v
d
r
Re
v d
- динамический
коэффициент вязкости
Число (критерий) Рейнольдса).
Re-мера отношения силы
инерции к силе трения
r
- кинематический
коэффициент
вязкости
При увеличении скорости растут
силы инерции. Силы трения при этом
больше сил инерции и до некоторых
пор выпрямляют траектории струек
При некоторой скорости vкр:
Сила инерции Fи > силы трения Fтр, поток становится турбулентным

16.

Критическое число Рейнольдса Reкр
Re кр
Число Рейнольдса, при котором ламинарный
режим сменяется турбулентным
Reкр зависит от формы сечения канала
- в таком канале больше
поверхность контакта
между жидкостью и
стенкой и больше
локальных
возмущающих факторов
Reкр =2300
Reкр =1600

17.

Гидравлический диаметр
4s
dг
P
Характерный линейный размер сечения.
S - площадь сечения; П - смоченный периметр
v dг r v dг
Re
- по этой формуле определяется
число Рейнольдса в канале любой
геометрии
4s 4pd 2
dг
d
P 4 pd
4s 4pd 2 2
dг
d
P
8 pd
4s 4p(D 2 d 2 )
dг
D d
P
4 p(D + d )

18.

Потери по длине.
Формула Дарси-Вейсбаха
2
hдл
l v
d 2g
Формула Дарси-Вейсбаха
- коэффициент гидравлического трения,
зависит от режима движения и состояния
поверхности трубопровода
l, d – длина и диаметр трубопровода
v – средняя скорость движения

19.

Местные потери. Формула Вейсбаха
2
v
hм
2g
Формула Вейсбаха
- коэффициент местного сопротивления,
зависит от его вида и конструктивного
выполнения
– приводится в справочной литературе
v – средняя скорость движения

20.

Коэффициенты местных потерь
Вид местного сопротивления
Коэфф.
Вход в трубу без закругления входных
кромок
0,5
То же, но при хорошо закругленных
кромках
0,1
Выход из трубы в сосуд больших
размеров
1
Резкий поворот без закругления при угле
поворота 900
1,32
Колено (плавное загругление) при
радиусе закругления (2-7)d (d - диаметр
трубы)
0,5 – 0,3
Кран
5-10
Вход во всасывающую коробку насоса с
обратным клапаном
5-10

21.

Коэффициент трения
Опыты И. И. Никурадзе (1933) и Г. А. Мурина
Lg100
2 ,4 0
2 ,2 0
Lg (100Kо пы т)
2 ,0 0
диам /ш ер о х=100
1 ,8 0
диам /ш ер о х=1000
ламинарный
1 ,6 0
диам /ш ер о х=5000
1 ,4 0
1 ,2 0
1 ,0 0
ламинарный
режим
турбулентный
0 ,8 0
0 ,6 0
0 ,4 0
0 ,2 0
Re=2300
0 ,0 0
1 ,0 E + 0 1
1 ,0 E + 0 2
1 ,0 E + 0 3
1 ,0 E + 0 4
1 ,0 E + 0 5
Ч и с ло Р е й н о льдсRe
а
Число Рейнольдса
1 ,0 E + 0 6
1 ,0 E + 0 7
1 ,0 E + 0 8

22.

Турбулентный режим
1. Гидравлически гладкие трубы
Бугорки шероховатости
обтекаются ламинарным
потоком и не влияют на
сопротивление
0.3160.221
ReRe0.237
4+
0.0032
104 ≤ Re ≤105
Условие для определения
толщины ламинарного слоя
5
Re>10
0.316 Блазиус
4
0.221
Re
0.0032 + 0.237 Никурадзе
Re

23.

Гидравлически шероховатые трубы
При увеличении скорости толщина ламинарного слоя уменьшается
Бугорки шероховатости
выступают в турбулентное ядро,
с них срываются вихри. А это
дополнительное сопротивление
При Re ≤ Rпред = 568 d / Δэ
Альтшуль
При дальнейшем увеличении скорости ламинарный слой очень тонкий.
Все бугорки шероховатости выступают в турбулентное ядро и
полностью определяют сопротивление трубы.
Re>Reпред
ý
0.11 Шифринсон
d
0.25

24.

Зависимость потерь по длине от расхода
(ламинарный режим)
2
l v
d 2g
hдл
hдл
Формула ДарсиВейсбаха
Формула
Пуазейля
l v 2 64 l v 2 64 l v 2 32 l v 128 l Q
2
d 2g Re d 2g v d d 2g
d g
pd 4 g
hдл
При ламинарном режиме
потери по длине
пропорциональны
расходу в первой степени
Q

25.

Зависимость потерь по длине от расхода
(турбулентный режим)
hдл
l v2
d 2g
Формула ДарсиВейсбаха
68 э 0,2
0,11 (
+
)
v d d
hдл
lv
68 0,25 l v
0,11 (
)
v 1.75 Q 1.75
d 2g
v d
d 2g
hдл
э 0,25 l v 2
l v2
0,11 ( )
v 2 Q2
d 2g
d
d 2g
2
2
Гидравлически
гладкие трубы
Абсолютно
шероховатые
трубы
hдл
При турбулентном режиме
потери по длине
пропорциональны Q 1.75-2
Q0
Q