Сила инерции в прямолинейно движущейся НИСО

1. Сила инерции в прямолинейно движущейся НИСО.

2.

3.

4.

5.

• F=mgtgα=ma0
• т. е. угол отклонения нити от вертикали тем больше, чем больше
ускорение тележки.
• В системе отсчета, которая связана с ускоренно
движущейся тележкой, шарик покоится, что
возможно, если сила F уравновешивается равной и
противоположно направленной ей силой Fin, которая
является ничем иным, как силой инерции, так как на
шарик никакие другие силы не действуют. Таким
образом,

6.

7.

8. Центробежные силы инерции

9.

10.

11. Центробежная сила инерции.

.
Центробежная сила инерции.
Сила, приложенная к связи и
направленная по радиусу от
центра,
называется центробежной.
Помните, что
центростремительная сила
приложена к вращающемуся
телу, а центробежная сила –
к связи.

12.

Центробежная сила – сила инерции первого рода. Центробежной силы,
приложенной к вращающемуся телу, не существует.
С точки зрения наблюдателя, связанного с неинерциальной системой
отсчета, он не приближается к центру, хотя видит, что Fцс действует
(об этом можно судить по показанию пружинного динамометра).
Следовательно, с точки зрения наблюдателя в неинерциальной
системе есть сила, уравновешивающая Fцс, равная ей по величине и
противоположная по направлению:
т.к. an = ω2R (здесь ω – угловая скорость вращения камня, а υ –
линейная), то
Fцб = m ω2R. (1)

13.

• В неинерциальной системе (рис.1)
R = RЗ cosφ φ – широта местности);
ω – угловая скорость вращения Земли.
Сила тяжести есть результат сложения двух сил: и , таким
образом g (а значит и mg ) зависит от широты местности:
,где g = 9,80665 м/с2 – ускорение свободного падения тела.
Направлено g точно к центру только на полюсе и на экваторе.

14.

Сила Кориолиса

15. Сила Кориолиса.

При движении тела
относительно вращающейся
системы отсчета, кроме
центростремительной и
центробежной сил, появляется
еще одна сила,
называемая силой
Кориолиса или кориолисовой
силой инерции (Г. Кориолис
(1792 – 1843) – французский
физик).

16.

Появление кориолисовой силы можно обнаружить на следующем
примере. Возьмем горизонтально расположенный диск, который может
вращаться вокруг вертикальной оси. Прочертим на диске радиальную
прямую ОА (рис.2).
Запустим в направлении от О к А шарик со скоростью . Если диск
не вращается, шарик должен катиться вдоль ОА. Если же диск привести во
вращение в направлении, указанном стрелкой, то шарик будет катиться по
кривой ОВ, причем его скорость относительно диска быстро изменяет свое
направление. Следовательно, по отношению к вращающейся системе
отсчета шарик ведет себя так, как если бы на него действовала сила ,
перпендикулярная направлению движения шарика.
Сила Кориолиса не является «настоящей» в смысле механики Ньютона.
При рассмотрении движений относительно инерциальной системы
отсчета такая сила вообще не существует. Она вводится искусственно при
рассмотрении движений в системах отсчета, вращающихся относительно
инерциальных, чтобы придать уравнениям движения в таких системах
формально такой же вид, что и в инерциальных системах отсчета.

17.

Чтобы заставить шарик катиться вдоль ОА, нужно сделать
направляющую, выполненную в виде ребра. При качении шарика
направляющее ребро действует на него с некоторой силой.
Относительно вращающейся системы (диска), шарик движется с
постоянной по направлению скоростью. Это можно объяснить тем,
что эта сила уравновешивается приложенной к шарику силой
инерции:
Здесь – сила Кориолиса, также являющаяся силой инерции,
–
угловая скорость вращения диска.
Сила Кориолиса вызывает кориолисово ускорение. Выражение для
этого ускорения имеет вид:
(1)

18.

Ускорение направлено перпендикулярно векторам и и
максимально, если относительная скорость
точки ортогональна угловой скорости вращения
подвижной системы отсчета. Кориолисово ускорение
равно нулю, если угол между векторами и равен
нулю или π, либо если хотя бы один из этих векторов
равен нулю.
Следовательно, в общем случае, при использовании
уравнений Ньютона во вращающейся системе отсчета,
возникает необходимость учитывать центробежную,
центростремительную силы инерции, а также
кориолисову силу.
Таким образом, всегда лежит в плоскости,
перпендикулярной к оси вращения. Сила Кориолиса
возникает только в случае, когда тело изменяет свое
положение по отношению к вращающейся системе
отсчета.

19.

Влияние кориолисовых сил необходимо учитывать в ряде случаев при
истолковании явлений, связанных с движением тел относительно земной
поверхности. Например, при свободном падении тел на них действует
кориолисова сила, обусловливающая отклонение к востоку от линии отвеса.
Эта сила максимальна на экваторе и обращается в нуль на полюсах. Летящий
снаряд также испытывает отклонения, обусловленные кориолисовыми
силами инерции. Например, при выстреле из орудия, направленного на
север, снаряд будет отклоняться к востоку в северном полушарии и к западу
– в южном. При стрельбе вдоль экватора силы Кориолиса будут прижимать
снаряд к Земле, если выстрел произведен в восточном направлении.
Сила Кориолиса действует на тело, движущееся вдоль меридиана в
северном полушарии вправо и в южном – влево (рис. 3).
Это приводит к тому, что у рек подмывается всегда
правый берег в северном полушарии и левый – в южном.
Эти же причины объясняют неодинаковый износ рельсов
железнодорожных путей.

20.

• Силы Кориолиса проявляются и при качаниях маятника (маятник Фуко). Для
простоты предположим, что маятник расположен на полюсе (рис. 4). На
северном полюсе сила Кориолиса будет направлена вправо по ходу
маятника. В итоге траектория движения маятника будет иметь вид розетки.
Как следует из рисунка, плоскость качаний маятника поворачивается
относительно Земли в направлении часовой стрелки, причем за сутки она
совершает один оборот. Относительно гелиоцентрической системы отсчета
дело обстоит так: плоскость качаний остается неизменной, а Земля
поворачивается относительно нее, делая за сутки один оборот.
Таким образом, вращение плоскости качаний маятника Фуко дает
непосредственное доказательство вращения Земли вокруг своей оси.

21.

Если тело удаляется от оси вращения, то сила направлена
противоположно вращению и замедляет его.
Если тело приближается к оси вращения, то направлена в
сторону вращения.
С учетом всех сил инерции, уравнение Ньютона для
неинерциальной системы отсчета (1) примет вид:
– сила инерции, обусловленная поступательным движением
неинерциальной системы отсчета;
– две силы инерции,
обусловленные вращательным движением системы отсчета; –
ускорение тела относительно неинерциальной системы отсчета:

22.

Маятник Фуко

23.

Ма́ятник Фуко́ — маятник, используемый для
экспериментальной демонстрации суточного
вращения Земли.
Первая публичная демонстрация была осуществлена в
марте 1851 года в парижском Пантеоне: под куполом
Пантеона он подвесил металлический шар массой 28 кг с
закреплённым на нём остриём на стальной проволоке
длиной 67 м. Крепление маятника позволяло ему свободно
колебаться во всех направлениях, под точкой крепления
было сделано круговое ограждение диаметром 6 м, по
краю ограждения была насыпана песчаная дорожка таким
образом, чтобы маятник в своём движении мог при её
пересечении прочерчивать на песке отметки. Чтобы
избежать бокового толчка при пуске маятника, его отвели в
сторону и привязали верёвкой, после чего верёвку
пережгли.
Период колебания маятника при такой длине подвеса
составлял 16,4 секунды, при каждом колебании отклонение
от предыдущего пересечения песчаной дорожки составляло
около 3 мм, за час плоскость колебаний маятника
поворачивалась более чем на 11° по часовой стрелке, то
есть примерно за 32 часа совершала полный оборот и
возвращалась в прежнее положение.

24.

Маятник Фуко является математическим маятником, плоскость
колебаний которого медленно поворачивается относительно
земной поверхности в сторону, противоположную
направлению вращения Земли.
На Северном или Южном полюсе Земли (ось вращения Земли лежит в
плоскости колебаний маятника) плоскость колебаний маятника Фуко
совершает поворот на 360° за звёздные сутки (на 15° за звёздный час),
на экваторе (ось вращения Земли перпендикулярна плоскости колебаний
маятника) плоскость колебаний маятника Фуко неподвижна, в
произвольной точке с географической широтой ɸ (угол между осью
вращения Земли и плоскостью колебаний маятника α=90⁰ - ɸ )скорость
вращения плоскости колебаний идеального маятника Фуко ꭥᵨ (в градусах
в звёздный час) относительно поверхности Земли составляет
ꭥᵨ=15sinɸ
Поскольку период колебаний зависит от длины подвеса(
)
, то увеличение длины нити увеличивает угол поворота,
совершаемого плоскостью вращения за один период, что и используют
при демонстрации.