Магнитный+поток,+сила+Лоренца

1.

1

2.

2

3.

Магнитный поток обозначается (Ф)
Ф В S cosα
3

4.

n - нормаль к плоскости контура
α
В - вектор
магнитной
S
индукции
S - площадь
контура
Ф В S cosα
1Тл 1м 1Вб
2
4

5.

Магнитный поток, пронизывающий площадь
контура, зависит от величины вектора магнитной
индукции, площади контура и его ориентации
относительно линий индукции магнитного поля.
Если вектор магнитной
индукции перпендикулярен площади контура, то магнитный
поток максимальный.
Ф В S
5

6.

n - нормаль к плоскости контура
α
α 90
0
сos 90 0
0
Ф 0
6

7.

Магнитный поток Ф
- физическая величина, пропорциональная числу линий
магнитной индукции, пронизывающих площадь замкнутого
контура S.
S S
Ф1 Ф2
7

8.

Магнитный поток Ф
- физическая величина, пропорциональная числу линий
магнитной индукции, пронизывающих площадь замкнутого
контура S.
В1 В2
Ф1 Ф2
Площадь контура не менялась
8

9. Сила Лоренца -

это сила, с которой магнитное поле действует
на заряженные частицы.
Модуль силы Лоренца прямо пропорционален:
- индукции магнитного поля В (в Тл);
- модулю заряда движущейся частицы |q0| (в Кл);
- скорости частицы (в м/с)
FЛ q0 B in
где угол α – это угол между вектором
магнитной индукции и направлением
вектора скорости частицы
9

10. Направление силы Лоренца

Направление силы Лоренца определяется по правилу
левой руки: левую руку надо расположить так, чтобы линии
магнитной индукции входили в ладонь, четыре вытянутых пальца
были направлены по направлению движения положительно
заряженной частицы (или против отрицательной), тогда отогнутый на
90˚ большой палец покажет направление действия силы Лоренца.
10

11. Пространственные траектории заряженных частиц в магнитном поле

Частица влетает в магнитное поле ll линиям
магнитной индукции => α = 0˚ => sin α = 0
=> Fл = 0
Если сила, действующая на частицу, = 0, то
частица, влетающая в магнитное поле, будет
двигаться
равномерно и прямолинейно вдоль линий
магнитной индукции
11

12. Пространственные траектории заряженных частиц в магнитном поле

Если вектор В ┴ вектору скорости ,
то α = 90˚ => sin α = 1 =>
FЛ q0 B Sin
В этом случае сила Лоренца максимальна, значит,
частица будет двигаться
с центростремительным ускорением по окружности
R=m /qB
12

13. Пространственные траектории заряженных частиц в магнитном поле

1
Если угол произвольный, вектор
скорости нужно разложить на две
составляющие:
║ и
┴,
т.е. представить сложное движение
частицы в виде двух простых:
равномерного
прямолинейного
движения вдоль линий индукции
и
движения
по
окружности
перпендикулярно
линиям
индукции – частица движется по
спирали.
13