Лекция №5. Переходные процессы в электроприводах

1. Лекция №5. Переходные процессы в электроприводах.

1.
2.
3.
1
Общие положения.
Дифференциальное уравнение движения
электропривода.
Приведение моментов (сил) статического
сопротивления и моментов (масс) инерции к валу
электродвигателя.
Электропривод. Ч.1

2. Общие положения.

Переходные процессы имеют место при пуске,
торможении, реверсировании электропривода (ЭП),
при изменении нагрузки и условий питания двигателя.
Переходный процесс сопровождается изменением
скорости ЭП, момента и тока электродвигателя и
температуры его нагрева.
2
Электропривод. Ч.1

3. Общие положения.

Режим перехода ЭП из одного установившегося
состояния в другое, в процессе которого происходит
изменение соответствующих видов энергии, называют
переходным процессом или динамическим режимом
электропривода.
3
При переходном процессе одновременно и
взаимосвязано изменяются механическая
(кинетическая), электромагнитная и тепловая энергия
системы ЭП.
Электропривод. Ч.1

4. Общие положения.

Состояние электропривода в любой момент времени
определяется текущими значениями переменных и
внешними воздействиями.
Переменные величины системы ЭП, как и переходные
процессы. Подразделяют на:
• механические (моменты, силы, скорости, ускорения);
•электромагнитные (токи обмоток, МДС и т.д.);
• тепловые (потери мощности и энергии, температуры
частей электродвигателя.
4
Электропривод. Ч.1

5. Общие положения.

Из-за инерционности системы ЭП любой переходный
процесс происходит в течение определенного
интервала времени.
Поэтому рассмотрение переходных процессов ЭП
сводится к определению и анализу зависимостей
изменения различных переменных системы ЭП во
времени, например ω=f(t), М=f(t), I=f(t) и т.д.
5
Электропривод. Ч.1

6. Общие положения.

В установившемся режиме момент двигателя
развиваемый на валу, уравновешен статическим
моментом, действующим на валу со стороны нагрузки
М=Мс, Мизб=0.
Если Мизб≠0, то установившийся режим нарушается и
движение электропривода будет происходить с
ускорением, то есть дополнительно возникает
динамическая нагрузка (Мизб=Мдин).
6
Электропривод. Ч.1

7. Общие положения.

Таким образом, момент электродвигателя М всегда
уравновешен суммой статического Мс, и
динамического Мдин
М М с М дин .
Статический момент действует постоянно, а
динамический – только в переходных режимах.
7
Электропривод. Ч.1

8. Дифференциальное уравнение движения электропривода.

Кинетическую энергию Ак, Дж, движущихся в системе
электропривода масс можно записать в виде
J 2
АК
2
где J – момент инерции всех движущихся масс
относительно угловой скорости вала
электродвигателя, кг·м2;
ω – угловая скорость вала электродвигателя, с-1.
8
Электропривод. Ч.1

9. Дифференциальное уравнение движения электропривода.

С изменением скорости изменяется во времени и
кинетическая энергия системы электропривода, при
этом на валу электродвигателя возникает
динамическая нагрузка мощностью
Рдин
9
2
d J
2
2
dАК
d
dJ
J
.
dt
dt
dt
2 dt
Электропривод. Ч.1

10. Дифференциальное уравнение движения электропривода.

Учитывая, что мощность и момент связаны через
угловую скорость, получаем
М дин
d dJ
J
.
dt 2 dt
Рдин
Изменение момента целесообразно связать не со
временем, а с углом поворота вала электродвигателя
d / dt dt d /
М дин
10
d 2 dJ
J
.
dt
2 d
Электропривод. Ч.1

11. Дифференциальное уравнение движения электропривода.

Так как Мизб=Мдин, а Мизб =М-Мс, то получим
d dJ
М Мс J
.
dt
2 d
2
Дифференциальное
уравнение движения
электропривода
В большинстве случаев J=const, то есть dJ/dα=0, поэтому
11
d
М Мс J
.
dt
Второй закон Ньютона для
вращательного движения
Электропривод. Ч.1

12. Дифференциальное уравнение движения электропривода.

Мизб=0 – система электропривода находится в состоянии
покоя или установившегося движения, d 0 .
dt
Мизб>0 – происходит ускорение, d 0 .
dt
Мизб<0 – замедление системы электропривода, d 0 .
dt
12
Электропривод. Ч.1

13. Дифференциальное уравнение движения электропривода.

Изложенное справедливо и для ЭП поступательного
движения, с той лишь разницей , что вместо момента
инерции необходимо использовать массу инерции m,
вместо моментов М – силу F, а вместо угловой скорости
ω– линейную скорость v.
Применительно к поступательному движению
dv
F Fc m .
dt
13
Электропривод. Ч.1

14. Приведение моментов (сил) статического сопротивления и моментов (масс) инерции к валу электродвигателя.

Для того, чтобы анализировать поведение ЭП как
механической системы с использованием
дифференциального уравнения движения ЭП,
необходимо все статические моменты и массы инерции,
действующие в реальной системе ЭП, приводить к валу
электродвигателя.
14
Электропривод. Ч.1

15. Приведение моментов (сил) статического сопротивления и моментов (масс) инерции к валу электродвигателя.

При этом производится пересчет сил, моментов, масс и
моментов инерции относительно двигателя
электропривода. Этот расчёт называется операцией
приведения, а сами пересчитанные переменные и
параметры – приведёнными. В этом случае реальная
механическая часть электропривода заменяется
расчётной моделью.
15
Электропривод. Ч.1

16. Приведение моментов (сил) статического сопротивления и моментов (масс) инерции к валу электродвигателя.

ω
ωб
v
16
Электропривод. Ч.1

17. Приведение моментов (сил) статического сопротивления и моментов (масс) инерции к валу электродвигателя.

Для определения приведённого момента инерции J
необходимо приравнять выражения кинетической
энергии в реальной и расчётной схемах
J д
J2
J 1
J
,
2
2
2
2
2
2
17
2
2
2
б
mv 2
где J1 – суммарный момент инерции элементов,
вращающихся со скоростью ω (кроме двигателя),
J2 – момент инерции элементов, вращающихся со
скоростью барабана ωб .
Электропривод. Ч.1

18. Приведение моментов (сил) статического сопротивления и моментов (масс) инерции к валу электродвигателя.

Умножая обе части этого выражения на 2 / ω2, получим
б2
v2
J J д J1 J 2 2 m 2 ,
Введем коэффициент, учитывающий момент инерции
механической передачи, а также учтем, что отношение
угловых скоростей двигателя и рабочей машины есть
передаточное отношение
Jм
v2
k 1,05...1,2; i
J k Jд 2 m 2 ,
б
i
18
Электропривод. Ч.1

19. Приведение моментов (сил) статического сопротивления и моментов (масс) инерции к валу электродвигателя.

Момент инерции простых тел можно рассчитать.
Например, момент инерции цилиндра, mц с внешним Rц
и внутренним rц радиусами относительно продольной
оси
J ц mц ( Rц2 rц2 ) / 2.
Для тел сложной конфигурации и совершающих
сложные движения используют методы
экспериментального определения момента инерции.
19
Электропривод. Ч.1

20. Приведение моментов (сил) статического сопротивления и моментов (масс) инерции к валу электродвигателя.

Приведение моментов и сил статического сопротивления
может быть выполнено на основании энергетического
баланса для механической части ЭП. В общем случае
энергетический баланс сводится к равенству мощности,
которую развивает электродвигатель в установившемся
режиме работы, когда М=Мс, мощностям нагрузок
вращательного (Мм, ωм) и поступательного (Fм, vм)
движений.
20
Электропривод. Ч.1

21. Приведение моментов (сил) статического сопротивления и моментов (масс) инерции к валу электродвигателя.

С учетом КПД передачи получим
М С
М МС М
п
FM vM
пv
Разделим обе части уравнения на ω и с учетом того, что
передаточное отношение механической передачи i=ω/ωм,
получим
М МС FM vM
МС
i п
пv
21
Электропривод. Ч.1